食双星指两颗彼此绕转的恒星，其轨道面恰好接近我们的视线方向，它们运行过程中会周期性地互相遮挡。此处的“食”，和日食、月食里的“食”是一个意思：一颗星从另一颗星前面经过，挡住了一部分光。
回答问题补充一：两颗恒星的周期相同吗？首先要区分几种周期：
两颗恒星绕共同质心运动的公转周期，则答案是：相同。双星是两颗恒星都围绕共同质心运动。质量大的恒星离质心近，轨道半长轴小。质量小的恒星离质心远，轨道半长轴大。但它们必须同时转完一圈，公转周期相同。
不过，两颗恒星各自的自转周期不一定相同，也不一定等于公转周期。只有当潮汐作用已经使它们同步转动时，恒星的自转周期才会接近公转周期。
回答问题补充二：为什么会出现周期性的明暗变化？假设两颗恒星一颗比较亮，一颗比较暗（两颗恒星的表面温度和亮度不同）：当较暗的恒星挡在较亮恒星前面时，系统损失的光较多，亮度下降较深，此所谓主掩食。当较亮恒星挡住较暗恒星时，系统损失光较少，亮度下降较浅，这叫次食。
还有要注意的是，不是任何食双星都能看到。需要轨道倾角合适，从地球看过去两颗恒星会在视线上重叠，才会出现掩食。若人类从轨道上方俯视，两颗星不会互相遮挡，也就不是观测意义上的食双星。
进阶版：除了掩食，双星为什么还会变亮、变暗？
恒星朝向伴星的一侧距离较近，受到的引力稍强；背向伴星的一侧距离较远，受到的引力稍弱。因此伴星会对恒星产生潮汐作用，把原本近似球形的恒星拉成略微细长的椭球。
随双星绕转，我们会从不同方向看到这个椭球：从长轴方向看，可见投影面积较小。从侧面看，可见投影面积较大。即使没有任何一颗星挡住另一颗，系统亮度也会周期性变化，这叫作椭球光变（ellipsoidal variation）。一颗被潮汐拉成椭球的恒星，在一个轨道周期中通常会有两次侧面朝向我们，因此椭球光变的主频通常是轨道频率的两倍，即，一个轨道周期里出现两个亮峰和两个暗谷（下图一图源）。
但，恒星表面不同位置的亮也可能不同。潮汐不仅改变形状，还会改变表面有效重力，压力、密度、温度、辐射通量，以及恒星内部的流体运动等因素。所以椭球光变还是一个恒星结构和热输运问题，详见这篇文章，研究了潮汐强迫怎样在恒星内部激发振荡，这些振荡又怎样改变恒星表面的亮度？
最简单的潮汐模型叫平衡潮（equilibrium tide），假设恒星调整得非常快，任何时刻都几乎处于新的流体静力学平衡。伴星把恒星往某个方向拉，恒星就立即变成相应的椭球形状。但恒星内部的流体被周期性拉动时，可能发生振荡。就像周期性推一个秋千，如果推动频率接近秋千的固有频率，振幅会显著增大。随后问题变为，周期性潮汐力以某个频率驱动恒星时，恒星的流体怎样响应？此所谓受迫振荡（forced oscillations）问题。
需要考虑的物理还有绝热和非绝热：如果恒星内部的某个流体元振荡时完全来不及和周围交换热量，就可以近似看作绝热振荡。但接近恒星表面的地方，密度低，热量可以较快地通过辐射或对流流出。流体元被压缩时产生的热量不一定全部保留下来，被膨胀时也不一定严格按照绝热关系降温。此时表面亮度不仅取决于位移，还取决于热量如何传播（非绝热情况）。
下面再引入两个时标定义：对流区中的热量由一个个流体涡旋携带。一个涡旋上升然后下降一次所需的时间，叫对流翻转时间（eddy turnover time）。如果潮汐变化很慢（强迫频率低），对流有足够时间不断调整，可以迅速抹平温度和熵的差异。反之，对流来不及跟随，恒星对潮汐的热响应就会不同。另外是局部热时间（local thermal time），可粗略理解为：某一层恒星物质用当地光度释放掉自身热能，需要多长时间。如果局部热时间慢于潮汐强迫周期，一个潮汐周期内几乎没有足够时间散热，振荡接近绝热。反之则非绝热效应很强。
文章比较了 1.0 和 1.6 倍太阳质量的恒星，对前者，恒星外部有深对流包层。潮汐可以在内部辐射区激发重力模（g-mode），但这些振荡向外传播时，会遇到厚厚的对流层。对流包层有两个作用：（1）重力模在对流区中不能自由传播，会逐渐变成衰减波；（2）深对流层有很大的热容，可重新分配热量，使内部产生的光度扰动在到达表面前被显著削弱。对类太阳型恒星，非共振情况下，表面形变通常仍然很接近平衡潮汐的结果。
对后者，即 1.6 倍太阳质量恒星，其外层主要是辐射区，表面对流层很薄，此时辐射区产生的重力模可传播到非常靠近表面。表面亮度会受到如下因素影响：压力/温度扰动，辐射扩散等。
用图再详解一下，上图把四个决定因素全放进来了：黑线是浮力频率（N）大概描述哪里可以传播重力模。红线水平声波传播频率，可理解为低频波传播的另一限制。绿线对流翻转频率（时间倒数）描述对流能否及时响应。蓝线局部热时标倒数，描述热量能否及时扩散。横线 1 天 / 10 天：典型双星轨道周期。太阳型恒星具有深对流包层（左图），会显著过滤内部振荡的光度信号；较大质量恒星的包层主要为辐射区，重力模可传播到更接近表面的位置，因此其椭球光变更容易偏离简单的几何模型。
